时距曲线市公开课一等奖百校联赛优质课金奖名师赛课获奖课件.ppt

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,本资料仅供参考，不能作为科学依据。谢谢。本资料仅供参考，不能作为科学依据。本资料仅供参考，不能作为科学依据。谢谢。本资料仅供参考，不能作为科学依据。,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,本资料仅供参考，不能作为科学依据。谢谢。本资料仅供参考，不能作为科学依据。本资料仅供参考，不能作为科学依据。谢谢。本资料仅供参考，不能作为科学依据。,第一章 地震波运动学,重点掌握各种介质结构条件下时距曲线方程，曲线形状，特点；视速度定义，计算方法，与时距曲线关系；掌握时距曲线，动校正等概念。要求了解各种时距曲线推导过程。,地震波运动学：,研究地震波波前空间位置与其传输时间关系，也叫几何地震学。,1/151,第二节 一个界面情况下反射波时距曲线,第一节,地震波基本概念,第三节 地震折射波运动学,第四节 多层水平反射波时距曲线,第六节 透射波和反射波时距曲线,第五节 连续介质中地震波运动学,目 录,2/151,第一节,地震波基本概念,3/151,波动：,振动在介质中传输。,一,、,地震波是在岩层中传输弹性波,二、波几个特征,振动和波动关系就是部分和整体关系,波有一定速率。,波频率等于震源频率。,4/151,2.,波前、波后和波面,波前：,介质中某一时刻刚才开始振动各点组成面叫波前。,波面：,介质中同时开始振动各质点所组成曲面叫波面。,5/151,波后：,介质中某一时刻刚才停顿振动各点组成面叫波后。,如图:,6/151,在,t,0,时刻，波源开始振动，,过了一段时间到了,t,0,（t,0,t,0,），,波源振动可能停顿了或暂时停顿了；,到了,t,1,时刻，传输了一段距离。,7/151,S:t,1,时到波前，波是不,断前进，波前、波尾是相对某一时刻波前、波尾。介质中任何一点都有一个波面。,在,V,0,区域：,波已经传输过去，振动已停顿；,在,V,1,区域：,介质振动正在进行；,在,V,2,区域：,波还没有传到；,8/151,在一定条件下，能够认为涉及其能量是沿一条“路径”从波源传到所考虑一点,P,，,然后又沿那条“路径”从,P,点向别处传输，这么理想路径就叫经过,P,点波线，又叫射线。,3.,波线,几何地震学:,利用波线概念来研究地震波传输问题。,9/151,振动曲线：,4.,振动曲线和波形曲线,某一质点在不一样时刻情况；,10/151,为了反应各点振动之间关系，把同一时刻各点位移画在同一个图上,，即描述某一时刻各质点偏离平衡位置曲线。,波形曲线：,11/151,不一样质点可能有不一样振动曲线；,不一样时刻有不一样波形曲线；,在地震勘探中，通常把沿着测线画出波形曲线叫,“波剖面”,。,5.,正弦波几个特征：,正弦波:,假如各点振动都是谐振动。,12/151,对于正弦波介质中各部分振动频率等于波源频率，周期,T,和频率有固定值。,（1）,波长,：,在一个周期内，正弦波沿着波线前进距离叫波长。波源每振动一次，波长前进一个等于波长距离,，,波源每秒振动次数就是频率,f,，,波每秒前进距离是,f,（,即波速,v,）。,13/151,14/151,假如不是沿着波传输方向而是沿着别方向来确定波速和波长时，所得结果叫做正弦波视速度和波长，,用 和 来表示。,（2）,视速度：,当包括波速和波长时，我们是沿着波传输方向来考虑问题。,15/151,如图:,为沿着测线方向视波长,16/151,波沿测线方向传输速度,17/151,18/151,三、地震波传输规律,1、,反射和透射,当波入射到,2,种介质分界面时，会发生反射和透射。,19/151,第二种介质,（波阻抗）,当,时：,地震波才会发生反射。,第一个介质,20/151,2.,反射定律和透射定律,入射面：,入射线和法线,NP,所确定平面垂直分界面叫入射面。,反射定律：,反射线位于入射面内，反射角等于入射角，,21/151,透射定律：,透射线也位于入射面内，,而且：,22/151,表示：沿着界面，波在两种介质中传输视速度是相等。,全反射,:,23/151,当 到一定程度，但还未到 时，已增大到 ，这时透射波在第二种介质中沿界面“滑行”，出现“全反射”现象。,开始出现“全反射”时入射角叫临界角,24/151,对于水平层状介质，各层纵波，横波速度分别用,斯奈尔（,Snell,）,定律：,25/151,表示入射波为纵波，入射角为 ，各层纵横波反射角和透射角分别用 表示，则：,P,：,射线系数,26/151,3、,费马（,Fermat),原理：,波在各种介质中传输路线满足所用时间为最短条件。,27/151,介质中波所传到各点，都能够看成新波源叫子波源，能够认为每个子波源都向各方向发出微弱波，叫子波。子波是以所在点处波速传输。利用惠更斯原理导出反射定律。,4、,惠更斯（,Huyaens),原理：,28/151,5、,地震折射波：,当入射角 时，发生全反射，不产生滑行波，没有透射波，滑行波传输又引发另外效应，因为两种介质相互密接，滑行波在传输过程中也会反过来影响第一个介质，并在第一个介质中激发新波，这种由滑行波引发波，在地震勘探中叫“折射波”。,29/151,四、地震勘探中常见波,炸药爆炸以猛烈膨胀作用为主，造成岩石膨胀和压缩，这种形变使质点振动方向与波传输方向一致，产生纵波；,横波：,质点振动方向与传输方向垂直;,纵波：,质点振动方向与传输方向一致;,按波在传输过程中质点振动方向区分为,在地震勘探中用炸药激发时，一声炮响之后会产生各种各样地震波。,30/151,同一次爆炸产生纵波比横波强多，在同一介质中 ，在地震勘探中，主要用纵波。,又因为实际爆炸作用不含有球形对称性，以及实际地层不是均匀介质，也会产生使质点沿着与波传输方向相垂直振动，即形成横波。,按波在传输过程中传输路径：直达波，反射波，折射波，透射波。,31/151,32/151,直达波：,由震源出发向外传输，没有碰到分界面直接抵达接收点波叫直达波。一个纵波入射到反射面时,，即产生反射纵波和反射横波，也产生透射纵波和透射横波。与入射波类型相同反射波或透射波称为同类波。改变了类型反射波或透射波称为转换波。入射角不大，转换波很小，垂直入射不产生转换波。,33/151,按波所能传输空间范围：,沿自由表面或分界面传输波叫面波。其强度随离开界面距离加大而快速衰减。,纵波和横波能够在介质整个立体空间中传输，合称为体波。,体波：,面波：,34/151,R,：,反射系数（由介质,1,入射到分界面时界面反射系数）。,35/151,进行反射波法地震勘探时（当前主要利用反射纵波），习惯上把这种被我们利用波称为有效波，妨碍统计有效波其它波都称为干扰波。,在界面产生反射波条件：分界面两边介质波阻抗不相等。,波阻抗界面才是反射界面，速度界面不一定是反射界面。,36/151,第二节 一个界面情,况下反射波时距曲线,37/151,一、时距曲线概念,时距曲线：,地震波旅行时与炮检距之 间关系曲线称时距曲线。,1.直达波,O,点炮，在测线接收，在坐标系中，将连起来得到一条曲线，形象地表示了直达波抵达测线上某一观察点时间同，观察点与激发点之间距离关系称直达波时距曲线。,38/151,直达波时距曲线方程：是一直线。,39/151,除非尤其说明，普通都讨论纵时距曲线。,纵测线：,激发点与接收点在同一条直线上，这么测线称为纵测线。用纵测线进行观察得到时距曲线称为纵时距曲线。,非纵测线：,激发点不在测线上，用非纵测线进行观察得到时距曲线称为非纵时距曲线。,40/151,二,、,水平界面共炮点反射波时距曲线方程,如图：,O,点激发，在测线,S,点接收 ，依据反射定律做出虚震源。,41/151,波由,O,入射到,A,再反射回,S,点所走过旅程就好象由点直接传输到,S,点一样，在地震勘探中，把这种讨论地震波反射路径简便作图方法称为,虚震源原理,。,42/151,可写成：,：自激自收时间,43/151,三,、,倾斜界面共炮点反射波时距曲线方程,44/151,45/151,倾斜界面反射波时距曲线方程（上倾方向与,x,正向一致）。,如上倾方向与,x,正向相反：,由曲线方程可知：,t,与 存在明确内在联络。,46/151,假如经过观察，得到一个界面反射波时距曲线，由时距曲线方程给出关系，可求出界面深度 ，这就是利用反射波发研究地下地质结构基本依据。,47/151,四,、,时距曲线特点,它是一条双曲线，以过虚震源纵轴为对称，极小点坐标（），极小点坐标是相对激发点偏向界面上倾一侧，在极小点上，反射波返回地面所需时间最短。,48/151,界面越深，双曲线越缓：,炮检距越大，时距曲线斜率越大，其渐近线为直达波时距曲线：,49/151,五,、,正常时差,1.,正常时差定义：,水平界面情况下，由炮检距 所引发时差。,50/151,2.,正常时差计算：,51/151,六,、,倾角时差,52/151,界面倾斜时，旅行时 是因为倾角不为零引发时差：，界面倾斜，测线与界面倾向一致 ，它们之差为,倾角时差,。,能够说：是由激发点两侧对称位置观察到来自同一界面反射波时差，由界面倾角引发。,53/151,由倾角时差估算地层倾角,54/151,七,、,动校正,动校正：,将反射波旅行时,校正到炮检距中点自激自收时间 过程叫动校正,(,将反射波旅行时减去时差得到 处时间。,55/151,1.,平界面,:,动校正量计算：,2、,倾斜界面,:,56/151,与水平界面动校正量近似相等。,57/151,第三节 地震折射波运动学,58/151,一、视速度,在地震勘探中沿测线观察时，得到是地震波视速度而不是真速度。,在讨论折射波运动学之前，先补一些关于视速度内容，怎样利用视速度概念来说明地震波传输一些特点，即：波出射到地面射线角度、地震剖面同轴形态、波视速度三者之间关系。,59/151,a.,射线平行，垂直地面入射，同向轴是一条水平直线；,如图：,60/151,b.,射线平行，同向轴是一条倾斜直线；,c.,波射出射角改变，不平行，同向轴是一条曲线，逐点改变,61/151,二,、,折射波形成，传输规律,对于两层介质，如 透射波变成沿界面以 速度传输滑行波，滑行波传输又引发新效应，在第一个介质中激发小波动，即地震折射波。,存在盲区，盲区是一个圆，半径 。在,OA,范围内接收不到折射波，折射线相互平行。,传输规律：,62/151,界面下覆地层波速大于全部上覆地层波速，摘实际地层剖面中，往往只有一些层能满足这个条件，所以“折射层”数目远远少于“反射层”数目。,多层介质折射波形成条件：,假如地层剖面中有速度很高厚层存在，就不能用折射波法研究更深处速度比它低地层，这种现象叫屏蔽效应。如高速层厚度小于地震波波长，实际上并不发生评选作用。,63/151,折射波只在盲区以外才能观察到，当界面很深，盲区很大，要在离开激发点足够远处才能接收到折射波。着是折射波法缺点之一。,普通用浅层折射法测量低速带厚度和速度。,64/151,三,、,一个水平界面情况下折射波时距曲线,如图,65/151,所需时间：,两层水平介质 ，,O,点激发，由折射波传输特点，折射波从 开始收到，为折射波时距曲线起始点。,O,点激发，,S,点接收，折射波所走路径：,66/151,令,则,水平界面折射波时距曲线方程,67/151,当,x=0,时,习惯上,：,：与时间轴相交时，折射波时距曲线延长后与时间轴交点。,68/151,曲线特点：,是一条曲线；,起始坐标（）,时距曲线斜率,是高速层速度倒数。,69/151,推出均匀介质水平界面下，折射波视速度是不变。,折射波视速度为波在第二种介质中传输速度界面速度。,70/151,越大，曲线越平缓。,在折射波时距曲线起始点，同一界面反射波时距曲线和折射波时距曲线有相同时间和视速度，所以，这两条时距曲线在该点相切。,71/151,四、水平层状介质折射波时距曲线,如图,72/151,路径：,3,层水平层状介质,O,点激发，,P,点接收,73/151,由折射定律：,74/151,不是界面临界角，而且能使成为界面临界角射线在界面入射角。,类似可推出层水平界面折射波时距曲线方程：,75/151,由折射波时距曲线可求出 等界面速度和 等量，进而可求出 等折射角深度，这就是利用折射波法研究地下岩层起伏基本依据，也是浅层折射法研究低速带依据。,76/151,五、倾斜界面折射波时距曲线,界面倾角中，上、下介质波速 ()，,O,点激发，折射波抵达测线上倾方向和下倾方向时距曲线方程是不一样。首先求出折射波时距曲线起点坐标，再求它斜率，能够写出曲线方程。推导过程：,1.求始点,2.求斜率,77/151,作出虚震源,作出,78/151,在 中，,在 中，,79/151,再求 ：,折射波射线在上倾方向出射角是,曲线方程：,80/151,同理下倾接收,上倾方向：,大，时距曲线缓，折射界面变浅。,81/151,界面倾斜时候，折射波视速度不在等于界面速度。,下倾方向：,小，时距曲线陡。,由 和 求界面速度,82/151,当 较小时,交叉时，由,和,式子可得：,83/151,上倾和下倾方向，曲线交叉时不变，与水平界面一样。,特点：是直线，起点坐标（）,平界面,斜界面，较小，,折射波时距曲线与同界面反射波时距曲线在始点相切。,84/151,并不是全部界面都能产生折射波和能在地面接收到折射波。,当 时：,斜界面相切条件：,折射波才能返回地面被接收到,85/151,界面下倾方向折射波射线与地面平行或折向水平线下方，不能返回地面，而沿界面上倾方向一边，则因为投射到地面直达波没有可能到达临界角，根本不能产生折射波。,当 时：,可见，界面倾角超出一定程度，就不能进行折射波法勘探了。,86/151,第四节 多层水平反射波时距曲线,87/151,一、思绪,一个分界面，均匀介质 ，摘实际地层剖面中是有许多分界面，而且某个分界面以上也不可能真正均匀，在地震勘探中，对地下复杂地层剖面，依据对问题研究深入程度，对结果精度要求等原因，建立了各种地层介质结构模型。,88/151,主要有：,均匀介质：,界面以上介质均匀，常数，界面是平面（水平或倾斜）,89/151,层状介质：,认为地层剖面是层状结构，在每一层内速度是均匀，层与层之间速度不相同，分界面能够是倾斜，也能够是水平（水平层状介质），在沉积岩地域，当地下结构比较简单时，把地层剖面看成层状介质是比较合理。,90/151,界面,R,两侧介质,1,与介质,2,速度不相等，有突变，界面,R,上覆地层波速不是常数，而是连续改变，最常见是 ,是深度,(,z),函数：,连续介质：,这一节主要讲水平层状介质，它是一个很主要对实际地层剖面进行简化模型。,91/151,思绪：,把,R2,界面以上介质设法用一个均匀介质代替，并令这种假想均匀介质波速取某个值使得,R2,界面以上介质同化为均匀介质。,92/151,一样，能够把,R3,，,R4,以上,3,层，,4,层介质用含有某种速度假想均匀介质来代替。把多层介质,转化为均匀介质。关于一个分界面理论能够应用了。,水平层状介质情况下各个界面反射波特征曲线还是不是双曲线？如不是双曲线。在什么条件下可近似看成双曲线，把层状介质,转化为均匀介质时，那种“假想”均匀介质速度怎么取？,本节主要讨论,93/151,二、三层水平层状介质反射波特征曲线,不能用虚震源原理推导曲线方程。,经过详细计算,O,点激发，,C,点接收。,三层介质,V,1,h,1,V,2,h,2,。,94/151,计算沿着不一样入射角,入射到,R1,，再透射到,R2，,再反射回地面各条射线旅程。,计算出一系列（,t,x,）,后，就可详细画出,R2,界面上反射波时距曲线了。,计算传输总时间及对应激发点与接收点距离。,某一射线,O,A,B,C,95/151,取,=,1、,2,计算一组（,t,i,x,i,）,把一组（,t,i,x,i,）,值标出来，,就得到,R2,界面反射波时距曲线。,对于,n,层水平层状介质：,96/151,由透射定律：,97/151,它不能深入转化为某种标准二次曲线方程。,98/151,三、将层状介质同化为均匀介质思绪，方法，平均速度引入,如图,a,、,b,h,1,=600 v,1,=1500,h,1,=800 v,1,=1500,h,2,=1100 v,2,=,h,2,=900 v,2,=,它们都是,3,层水平介质，,R2,界面总厚度为,h=h,1,+h,2,99/151,R2,界面总厚度为,h=h,1,+h,2,=1700,地震波垂直旅行时：,两种地层即使都是同相同,v,1,v,2,组成，但两组地层中每层厚度不一样，传输情况有差异，这种差异不但与每一层速度相关，还与各种厚度相关。,100/151,引入“平均速度”比较适当地反应波在一组层状介质中传输快慢。,3,层：,Vav,2,=1730,定义：地震波垂直入射到某一界面总旅程与总时间之比。,Vav,1,=1790,101/151,推导假想均匀介质波速：从“波在”总厚度与层状介质相等假想均匀介质中传输时，,to,保持不变准则出发。,假想均匀介质：,层状介质：,102/151,由,由这么准则导出假想均匀介质波速，也就是层状介质平均速度。,对于,n,层水平层状介质,103/151,引入平均速度是对介质结构一个简化。,R3,界面以一介质看成速度为,V,av,，,3,均匀介质,R2,界面以一介质看成速度为,V,av,，,2,均匀介质,104/151,四、两种情况下反射波时距曲线比较,如图：,105/151,2、,方向，两曲线显著分开，,3,层介质时距曲线在下方。表明波在层状介质中传输时真实速度大于平均速度。,一条是实际,3,层水平层状介质，一条是用,V,av,代替后曲线，（把,R2,以上介质转换成速度为,V,av12,均匀介质后）,看到：,1、,激发点附近，两条曲线基本上重合,106/151,总之，在,x,不太时，能够把多层介质反射波时距曲线近似地看成双曲线。引入平均速度来简化多层介质，在一定精度要求下是能够。,107/151,第五节 连续介质中地震波运动学,108/151,在地震勘探中，经过大量生产实践，对于较深界面，把它覆盖介质波速看成是随深度连续改变，更靠近于真实情况，本节讨论地震波在连续介质中传输规律。,连续介质：,速度随深度连续改变介质，,v=v(z)。,109/151,一、地震波在连续介质中传输时射线和,等时线方程,110/151,为了便于研究,v=v(z)t,条件下，波在介质中传输几何旅程，将半空间分成许多厚度为,Z,水平落层，每层速度为,v,0,v,1,V,n,可把连续介质先看成层状介质进行研究。,由这一基本思绪，把连续介质简化为许多厚度为,Z,水平落层。由震源出发射线，满足折射定律：,111/151,各落层入射角为,0,、,1,、,n,对于某一射线,0,、,P,为一定值，对于不一样射线，,0,、,P,均不相同，由微积分基本思绪，,Z,0,，,层状,连续介质，射线轨迹由折线,曲线,射线在每一深度入射角都会不一样，即,变为深度,Z,连续函数,(z),则,112/151,为了导射线方程，从微积分基本思想出发，先研究曲射线上任意一段很短单元，可先把这一小段看成直线，有：,113/151,对第一式进行积分得到射线方程：,114/151,等时线方程在,X,Z,平面内就是以,t,为参数等时线应满足函数关系,x=g(z,t),如已知,V(z),时，给一个,P,值，就可算出这条射线方程，确定射线形状。,等时线：,一簇以时间为参数曲线。,为了导出等时线方程，先求出波沿射线段,ds,传输时间,dt,115/151,要推导等时线方程，就是要找出以,t,为系数,x,和,z,关系,x=g(z,t),利用,，两式消去,P,后得到。,116/151,上面射线和等时线方程是在,v=v(z),得到。当前在我国各探区，依据对速度资料综合分析，总结出速度随深度改变规律大致是线性增加。,二、速度规律为,v(z)=v,o,(1+z),时射线和等时线方程,117/151,：,速度随深度相对改变率，即速度随深度改变率同,v,0,之比,可表示为,v(z)=v,0,(1+z),v,0,:,是地面（,z=0）,处速度值；,近年来，在勘探古潜山过程中，因为有些地域第三系地层埋藏较深。用,v(z)=v,0,(1+z),规律不适当，应该用一个速度随深度增加较迟缓函数关系来表示,v(z)=v,o,(1+z),1/2,118/151,1、射线方程：将,v(z)=v,o,(1+z),代入,我们只讨论,v(z)=v,o,(1+z),情况,积分后：,119/151,为了能更清楚看出射线几何开头，将其变成标准形式曲线方程，射线参数改用,0,，,得：,v(z)=v,o,(1+z),射线方程形式：,120/151,地震波射线是一个圆弧，圆心位置：,121/151,在,x,z,平面内，在,z,轴负方向作一条与,0,x,平行，相距,ox,为直线,AB,，,AB,上任取,x,1,圆心，,ox,1,为半径作圆弧，就得到一条射线。,如图：,122/151,2、时距曲线方程,将,v(z)=v,o,(1+,z),代入上式，得到,2,个积分，前一个已算出，后一个形式以下：,其系数方程普通式：,123/151,积分后：,等时参数方程,消去参数,P,，,变为标准形式：,124/151,在,v(z)=v,o,(1+,z),下，等时线是一弧圆，圆心在,z,轴上，给出一个,t,i,求出圆心位置：,125/151,三、连续介质情况下“直达波”（回转波）,当速度随深度线性增加时，地震波射线是圆弧，在地面观察时，能够接收到一个波，和均匀介质中直达波相同，都是由震源出发，没有碰到分界面，直接传到地面各观察点。,不过，它和均匀介质中直达波又有不一样，直达波沿直线传输抵达地面各观察点，它是沿着一条圆弧形射线，先向下抵达某一深度后，又向上拐回地面抵达观察点，依据这一特点，把这种“直达波”称,回折波,。,126/151,如图：,127/151,回折波每条射线都有自己最大穿透深度,z,max,，,抵达这一深度之后开始向上拐一条射,线最大穿透深度等于透射线圆半径减去,下面推导回折波时距曲线方程,128/151,由等时线方程导出时距曲线方程，因为一族等时线与地面交点坐标（,X,）,同各条等时线时间（,t,）,之间关系，就是时距曲线方程,t,x,关系。,由,129/151,两式消去,P,化为,将,化为,t=f(x,z),形式，就得到回折波在,x,z,平面内等时线方程,130/151,当地面沿,x,轴观察时，把,Z=0,代入式，得到回折波时距曲线方程,如图：,131/151,v(z)=v,o,(1+,z),中，,V,O,=1880,米,/,秒，,=0.00026,米时，利用,6,式计算出回折波时距曲线，形状如图。,它是一条向下弯曲线，当,x,不太大时，它同速度等于,v,0,均匀介质中，直达波时距曲线（直线）是基本上重合。,132/151,四,、,覆盖层为连续介质时反射波,设在,Z=H,处有一界面，上部为连续介质，,v(z)=v,o,(1+,z),下部为均匀介质,V,，,在这个界面上可能形成反射波。,前面已提到，连续介质中每条射线都有一个最大穿透深度，,Z,max,，,有一条射线,Z,max,恰好等于,H,，,对于,Z,max,H,那些射线，在未到达最大穿透深度时就碰到分界面，关发生反射，形成反射波。,从图中可看出，连续介质下部存在一个分界面，只能在,OA,范围内（,A,点是,Z,max,=H,射线出射到地面点）接收到回折波和反射波。,推导反射波时距曲线，思绪与回折波类似。,把等时线方程了解为：地下任一点波抵达时间,t,与该点坐标,(,x,z),之间关系。,134/151,如地下有一个水平界面深度为,H,，,把,Z=H,代入等进线方程，在回折波在,X,Z,平面内等时线方中,Z=H,，,得到波入射到深度为,H,水平界面旅行时，因为水平界面反射线与入射线对称。,反射波时距曲线方程,135/151,t,：,反射波时间,x,：,地面接收点坐标,也不是一条双曲线，可用类似讨论层状介质情况下反射波时距曲线方法来研究它，用速度为平均速度均匀介质代替连续介质，对于,v(z)=v,o,(1+,z),连续介质平均速度：,136/151,代入详细数据得到,V,av,(H),如图为,式得到连续介质反射波时距曲线和用含有,V,av,均匀介质代替后反射波时距曲线。,137/151,在,X,较小时，覆盖层为连续介质反射波时距曲线靠近双曲线。以,t,轴为对称，,x=0,处有极小值。反射波时距曲线与回折波时距曲线关系：,以上讨论是“复盖介质为连续介质时反射波”即：界面上部速度连续改变在,R,界面上速度是“突变”，即,V,2,V,（,H,）。,138/151,第六节 透射波和反射波时距曲线,139/151,地震测井和垂直地震剖面（,vsp.vertical sersmic profiling,）,把检波器放入井中，在地面激发，即地面距井口一定距离激发。,我们以前讨论地震勘探形式是在地面激发，接收排列线也在地面上，统计来自地下反射波和折射线，叫水平地震勘探，是当前地震勘探中主要观察方式。,为了测定层状介质平均速度，要采取地震测井，改进常规地震剖面质量，采取垂直地震剖面法。,140/151,这种观察方法得出剖面是垂直地震剖面，得出是地震波垂直时距曲线,。,一、层状介质,如图：,141/151,在井口激发，沿,H,轴在井口连续观察推导透射波垂直时距曲线。,几层水平层状介质垂直时距曲线：沿深度方向旅行时与观察点深度坐标（,H,）,关系。,142/151,n,层水平层状介质示值时距曲线,143/151,激发点与井口距离为,d,直达波时距曲线,是一条折线，每一直线与一个水平层对应，每段直线斜率倒数就是该层层速度。,曲线判定：,二、均匀介质,144/151,三、两层介质,水平界面，偏移距不为零向上反射波，分析直达波与上行一次反射波关系,直达波时距曲线双曲线，传到,A,点时间量短，到,E,点时间最长，,利用虚震源原理：,画出向上反射波射线，抵达,E,点时间最短，且与丰达波射线几乎重合，抵达,A,点时间最长，是一条双曲线。,145/151,界面,H,偏移距,d,，,井中任一观察点,B,坐标,Z,，,V,向上反射波传输路径：,O,，,作,BG11,界面，右,O,BG,中,t,中,推导：,146/151,两层介质，倾斜界面，偏移距不为零，右界面上倾方向激发产生上行波时距曲线,。,147/151,d：O,点激发,AD,布置检波器接收，找出,R,界面上上行一次反射波时距曲线关系,：,井口处界面钻直深度为,H，,上复介质均匀,V,如图：,148/151,NP=NO,-PO,=2LCOS-Z,O,点界面法线深度为,L，,过,A,点作,AE,界面，过,O,作,OFAE,L=AE-AF AE=AD,COS=H,COS,AF=d,sin L=H,COS-d,sin,导出等效距径,O,*,Mh,长度，作,ON,地面，,APO,*,M,交,O,*,N,于,P，,有,AP=O,*,M,在直角三角形,ANP,中,AN=N,O,+d=2Lsin+d,149/151,本章重点,1、,V,a,定义及其计算方法与时距曲线关系；,150/151,6、,连续介质，射线方程，等时线方程圆心位置，半径；,2、,透射定律，虚震源原理；,3、,时距曲线定义，平界面，倾斜界面推导过程及其特点；,4、,正常时差，倾角时差，动校正及其计算；,5、,V,av,定义及其计算；,7、,折射波产生条件，,V,a,计算。,151/151,