热力学统计物理-第二章-均匀物质的热力学性质PPT课件.ppt

,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,1,第二章,均匀物质的热力学性质,2,一、数学定义,函数 的全微分,全微分,2.1,内能、焓、自由能和吉布斯函数的全微分,自变量,状态参量,(P,S,V,T),函数,热力学函数（态函数）,(U,H,F,G),3,二、热力学量表示为偏导数,1,函数关系：,全微分：,热力学基本方程,对比得：,*,4,2,函数关系：,全微分：,热力学基本方程,全微分：,对比得：,*,5,3,函数关系：,全微分：,全微分：,热力学基本方程,对比得：,*,6,4,函数关系：,对比得：,*,全微分：,全微分：,热力学基本方程,7,三、麦氏关系,求偏导数的次序可以交换,在函数关系 中得到：,*,8,在函数关系 中得到：,*,9,在函数关系 中得到：,*,10,在函数关系 中得到：,*,11,热力学微分关系,热力学函数,热力学基本方程,热力学偏导数,麦克斯韦关系,12,说明：,1,表中这套热力学关系是从热力学基本方程,导出的，从变量变换的角度看，只可能导出其它三个基本方程。,2,利用表中关系，加上,、,和附录一中的几个偏微分学公式，就可以研究均匀闭系的各种热力学性质。,3,表中关系是解决热力学问题的基础，应熟记它们。,简单记忆麦克斯韦关系的一种方法，如下：,P V,S T,P V,S T,13,2.2,麦氏关系的简单应用,一、选,T,、,V,为状态参量，熵为：,内能为：,全微分：,14,利用麦氏关系：,对比得：,15,对于范式气体：,对于理想气体：,公式 的意义：,16,二、选,T,、,P,为状态参量，熵为：,焓为：,利用麦氏关系：,对比得：,全微分：,热力学基本方程：,17,三、选,P,、,V,为状态参量，熵为：,利用麦氏关系：,对比得：,18,由,固体的,C,V,很难测量，通过,C,p,计算之。,四、计算任意简单系统的定压热容量与定容热容量之差,S(T,P)=S(T,V(T,P),对于理想气体,对于任意,简单系统,利用麦氏关系：,19,附,雅可比行列式,x,y,是状态参量，,u,和,v,是热力学函数：,雅可比行列式定义,性质：,1),20,2),3),4),例一 求证绝热压缩系数与等温压缩系数之比等于定容热容量与定压热容量之比,.,21,例二 求证,利用麦氏关系：,22,1.,节流过程,A.,实验,B.,过程方程,等焓,过程,2.3,气体节流过程和绝热膨胀过程,23,C.,焦汤系数,与状态方程和热容量的关系,升温,降温,升温,降温,理想气体,:,实际气体,:,反转曲线,不变,反转温度,链式关系,24,气体昂尼斯方程：,2.,虚线范德瓦耳斯气体,的反转温度。,实线氮气反转温度。,100,200,300,400,0,200,400,600,致温区,致冷区,t/,第二位力系数,25,T/K,B/(cm,3,/mol),100,200,300,400,500,600,700,0,-10,-20,-30,10,20,30,He,He,H,2,N,2,N,2,Ar,Ne,第二位力系数随温度的变化关系,26,3.,绝热膨胀,一定降温！,解释：能量转化的角度看，系统对外做功，内能减少，膨胀分子间平均距离增大，分子间相互作用势能增加，分子的平均动能毕减少，温度必降低。,链式关系,类似焦汤系数,麦氏关系,27,内能是态函数,，两个状态的内能差,与中间过程,无关。,从,物态方程,和,热容量等,得出热力学基本函数,:,内能和熵,一、选取物态方程,通过实验测量的量，,来自物态方程。,参考态,的内能。,内能,2.4,基本热力学函数的确定,28,熵,二、选取物态方程,通过实验测量的量，,其他的来自物态方程，因此只要知道物态方程，通过实验测量热容量，就可知道内能，熵等和。,29,例一 以温度、压强为状态参量，求理想气体的焓、熵和,G,。,1,摩尔理想气体,30,由范德瓦耳斯方程（,1,摩尔）,例二 求范氏气体的内能和熵,得,:,带入,:,C,V,只是,T,的函数,作业,:2.2,2.4,2.6,2.8,2.9,31,定义：,在,适当选取独立变量,的条件下，只要,知道一个热力学函数,，就可以求得,其余全部热力学函数,，从而把均匀系统的,平衡性质完全确定,，这个函数称为,特性函数,。,其余参量,函数,独立参量,例如,2.5,特性函数,32,即，已知函数 的具体表达式，可以通过微分求出,其它热力学函数,和,参量,。称 是 为参量的,特性函数,。,同理，由,，,和,，知,称 是 为参量的,特性函数,称 是 为参量的,特性函数,称 是 为参量的,特性函数,（课后请同学自己证明）,33,例,1,：,证明，以,P,和,H,为状态参量，特性函数为,S,时，有,证：,由,S=S(P,H),全微分得,已知热力学函数,得到,对比得,:,34,物态方程,A,例,2,：求表面系统的热力学函数,全微分：,对比得：,第二项积分得：,由热力学基本方程：,选取函数关系：,系统内能为：,35,T,电,磁,波,热辐射：,任何一个具有一定温度的物体都会以电磁波的形式向外辐射能量，这称为,热辐射,。这是热现象（与温度有关），区别于交变电流（偶极子）发射电磁波的电现象。（与温度无关）,1,.,概念定义,我们可以利用,热力学理论,描述热,辐射。,2.6,热辐射的热力学理论,辐射场：,在辐射体周围空间中充满着辐射能，称为辐射场。,平衡辐射：,若某物体在单位时间内向外辐射的能量恰好等于它所,吸收的外来辐射能，则称为平衡辐射。,36,2.,空腔辐射,T,V,封闭容积,V,中，器壁保持衡温，容器内将形成稳定的电磁辐射，即平衡辐射，该系统可看成热力学系统。,a.,平衡态内能密度,空腔辐射的内能密度,u,及内能密度按频率的分布只取决于温度，与空腔的其他特性（形状、体积和材质）无关。,证明：,左右容器材质、形状和大小不同，温度相同。,思想实验：,滤光片透光,内能,:,在,到,+d,范围内,，如果,能量密度在两空腔不相等，能量将从内能密度高的部分流向内能密度低的部分。自发产生温差，制冷系数无穷大，违背热力学第二定律。,只能通过频率为,+d,的电磁波。,37,b.,物态方程,3.,热力学性质,a.,内能,p,：辐射压强，在辐射场中单位面积上所受到的辐射作用力。,u,：,辐射能量密度。温度为,T,时平衡辐射场中单位体积内的能量（包括一切频率）,电磁理论和统计物理理论均可证明。,（,2.2.7,式）,上式积分得：,为积分常数,38,C.,吉布斯函数,可逆绝热过程,:,dS=0,常数,b.,熵,上页得到：,其中积分常数,上式积分得：,39,4.,辐射通量密度,平衡状态下，单位时间内通过单位面积，向一侧辐射的总辐射能量称为辐射通量密度。,（其中，,c,为光速，,u,为辐射能量密度）,可以证明：,由图,2-4,的右图可见，在,d,t,时间内，一束电磁辐射通过面积,d,A,的辐射能量为：,考虑各个传播方向（见图,2-4,左图），可以得到投射到,d,A,一侧的总辐射能为：,积分可得：,证明：,40,斯忒藩玻耳兹曼定律,斯忒藩常数,5.,黑体辐射,A.,绝对黑体,吸收因数等于,1,即完全吸收的物体称为绝对黑体,:,单位时间内投射到物体的单位面积上，圆频率在,d,范围,的辐射能量,.,:,物体对频率在,附近的辐射能量的,吸收因数,.,e,：,物体对频率在,附近的电磁波的面辐射强度。,e,d,:,单位时间内从物体的单位面积发射频率在,d,范围的辐射能量,.,41,电磁辐射,所有入射的电磁辐射经过多从反射，几乎都被吸收，不能反射,近似黑体。,吸收与发射达到平衡,所以，平衡辐射也称黑体辐射,B:,空腔辐射,近似黑体辐射,对于黑体辐射有：,基尔霍夫定律,物体在任何频率处的面辐射强度与吸收因数之比对所有物体都相同。,42,2.7,磁介质的热力学,激发磁场功,介质磁化功,1.,磁介质的热力学等式,U,为反向电动势,N,A,l,考虑当改变电流大小来改变介质中电磁场时，外界做功,法拉第定律给出：,B,为磁感应强度,安培定律给出磁场强度,H,满足：,为真空磁导率,43,不计磁场能量,只考虑介质部分：,忽略磁介质体积变化，,把介质看做热力学系统,类比：,上页得到,:,m,介质总磁矩,44,函数关系：,对比得：,*,全微分：,全微分：,热力学基本方程,45,磁介质的麦氏关系,上页得到,类比：,麦氏关系,2.2.4,式,46,2.,绝热去磁,表示绝热情况下温度随磁场强度的变化率，即,绝热去磁可改变温度。,物态方程（居里定律）,对于顺磁物质：,函数关系：,磁介质热熔量,磁介质麦氏关系,47,讨论：,（,1,）因,都大于零，所以,。这说明在绝热条件下减小磁场时，将引起顺磁介质的温度下降，这称为绝热去磁致冷效应。,（,2,）由统计物理学可知，在降温效果下，固体的热容量,，从而有,。可见，温度愈低，降温效果愈好。,（,3,）只要顺磁介质在极低温下仍然维持在顺磁状态，就可以利用此法降温。绝热去磁致冷是目前获得低温的有效方法之一，用这种方法已获得了,的低温。,48,3.,磁致伸缩与压磁效应,函数关系：,全微分：,考虑体积变化：,对比得：,描述磁致伸缩现象。,描述压磁效应。,49,物体在不均匀磁场中受磁场的力,4.,磁化功的另一表达,移动物体外界作功,分部积分,从无穷远积分到,a,点,总的能量,内能,势能,50,习题作业,:,P7375,2.2,，,2.4,，,2.6,，,2.8,，,2.9,，,2.15,，,2.19,