民用飞机延性金属结构局部高应力静强度研究.pdf
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1、2023 年第 2 期总第 149 期 民用飞机设计与研究Civil Aircraft Design&Research 2023 No.2Sum No.149http:/ myfj_(021)20866796DOI:10.19416/ki.1674-9804.2023.02.009民用飞机延性金属结构局部高应力静强度研究李泽江 朱务学(上海飞机设计研究院,上海 201210)摘 要:针对民用飞机大量使用的延性材料 2024-T42 和 7050-T6 的标准试样和开孔试样在拉伸载荷下的失效模式及失效载荷进行了试验研究,基于材料应力应变曲线建立了有限元模型并对其结果进行验证,提出了开孔金属结构局
2、部高应力下的静强度判别准则。试验结果表明:孔折减系数起决定性影响的是材料的屈服应力与极限应力之间的差值,差值越大,孔折减系数越小;在此基础上研究孔边单元的网格质量(粗网格和细网格)及孔边埋头窝对有限元分析结果的影响,分析结果表明:孔边的网格质量(粗网格和细网格)和埋头窝对孔折减系数影响较小,所建立的延性金属结构局部高应力静强度判别准则合理且具有工程价值,对于 2024-T42 和 7050-T6 两种延性材料利用该局部高应力静强度判别准则进行计算的保守裕度分别为 0.1和 0.04。关键词:延性金属结构;高应力;静强度;孔折减系数;2024;7050中图分类号:V260.1文献标识码:AOSI
3、D:0 引言延性金属材料(如 2 000 系列和 7 000 系列铝合金)是民用飞机大量采用的一种重要的结构材料,被广泛应用于飞机蒙皮、腹板、接头及立柱等结构。在飞机的设计过程中,由于系统安装及外形等限制,导致机体结构复杂,在承受大载荷作用下壁板、关键接头、加强框或梁、翼身对接区等重要零部件存在许多局部高应力,如钉孔和截面突变处的 R 区,往往是静强度破坏的起始点,也是静强度分析的重要关注位置。工程设计中最保守的分析方法是通过弹性分析计算得到带有应力集中的最大应力与材料拉伸极限强度作比较,并考虑恰当的安全系数和经验系数,此方法对延性金属材料而言太过保守,不能满足民用飞机经济性要求。为了充分挖掘
4、延性金属材料的强度冗余,国内外对延性金属材料临界断裂准则进行了大量的研究,研究发现应力三轴度对延性断裂的影响1-2,并将应力三轴度作为主要参数应用于断裂准则当中,后来的研究学者在此基础上提出 Oyane 准则3、Gurson 模型4、修正的 C&L 模型5和 Wilkins 判据6等对试验结果进行预测。随着计算机技术及有限元分析技术的发展,延性断裂准则发展了新的形式,Johnson 和 Cook7根据缺口试样的拉伸试验提出了 J-C 准则;BaoYinbin 等8通过 2024-T351 铝合金的临界断裂实验研究提出了 B-W 临界断裂准则;蔡力勋等9-10建立了基于 FAT(finite-e
5、lement-a-nalysis aided testing)方法获取材料的全程等效应力-应变关系并通过有限元对试验过程进行了精确的模拟,证明了在临界断裂时第一主应力的主导地位,提出了依据 I 型裂纹尖端的应力分布预测材料平面应变启裂断裂韧度的新方法。刘超等11结合改进的 X-W 延性金属断裂模型和修正的 von-Mises屈服准则很好地预测 2A12-T4 试件渐进破坏试验的载荷-位移曲线及宏观断裂形貌。针对民用飞机适航验证方面,方芳12引入结构安定性分析概念,提出将安定性分析方法融入金属结构的强度分析25 通信作者.E-mail:lizejiang comac.cc引用格式:李泽江,朱务学
6、.民用飞机延性金属结构局部高应力静强度研究J.民用飞机设计与研究,2023(2):52-57.LI Z J,ZHU W X.Study on local high stress strength of ductile metal structures for civil aircraftJ.Civil Aircraft Design and Re-search,2023(2):52-57(in Chinese).2023 年第 2 期李泽江,等 民用飞机延性金属结构局部高应力静强度研究和设计中来保证结构的安全性以满足适航条款的要求。综上所述,目前大部分研究集中在应力三轴度及其修正模型上,在使用
7、过程中需要大量的试验参数,模型迭代算法复杂,而工程中模型往往庞大和复杂,采用这些算法收敛性较差且运算周期长,在工程实践中应用不便,本文基于对带孔板进行拉伸试验及有限元分析,建立一种新的简洁的结构局部高应力静强度判别准则,提出了净截面拉伸应力比概念并研究该判据的保守性,同时分析了工程中单元网格及埋头窝的影响,为民用飞机延性金属结构局部高应力静强度分析提供依据。1 试样件及试验试样件材料为 2024-T42 和 7050-T6,试样件厚度均为 2.2 mm,标准试样和开孔试样如图 1 和图 2所示,每组试样件的件数为 7 件,共 28 件,试样件各尺寸如表 1 所示。图 1 标准试样件示意图图 2
8、 开孔试样件示意图在试样件安装到位后再将应变夹可靠地安装在试样件的标距段上并进行清零。试样件及引伸计的安装实物图如图 3 所示。试验加载设备为 MTS Landmark 25 kN 试验机,应变采集设备为 EX1629型采集系统,引伸计标定仪采用高精度位移标定器,精度为 4.5 m,选用应变夹的初始标距为50 mm。各单向加载构型试样的加载速率参考国家标准 GB/T 228.1-2010金属材料拉伸试验第一部分:室温试验方法 进行,采用位移控制,速率为0.01 mm/s。表 1 试样件尺寸单位:mm boBHh1LoLcLD2030401580902004.16图 3 标准试样件和引伸计安装图
9、2 试验结果标准试样件和开孔试样件的破坏模式如图 4 所示,可以看出试样件均在试样件的考核部位发生断裂,试验有效,典型标准试样件的应力-应变曲线如图 5 所示。图 4 试样件破坏模式图 5 材料应力应变曲线35结构强度总第 149 期名义应力等于拉力除以试样净面积,标准件净面积为 bot,开孔的试样件净面积为 bot-Dt,拉伸极限强度等于最大载荷除以净面积。由于试验件应力应变曲线中未出现明显的屈服点,按 GB/T 228.1-2010 要求,以拉伸载荷-应变曲线上计算弹性段的斜率,以此斜率从 0.2%(应变)处做平行于拉伸载荷-应变曲线弹性段的直线与拉伸载荷-应变曲线相交点屈服强度。对每组标
10、准试样件进行平均,得到 2024-T42 标准试样件的拉伸极限强度 455 MPa,拉伸极限应变18%,拉伸屈服强度为280 MPa,开孔试样件拉伸极限强度为 418 MPa;7050-T6 标准试样件的拉伸极限强度 539 MPa,拉伸极限应变 10%,拉伸屈服强度为486 MPa,开孔试样件拉伸极限强度为 538 MPa。对于有孔或者切口的结构,可由式(1)来定义孔折减系数13:=b/b(1)式中,b为开孔试件的拉伸极限强度,MPa;b为标准试件的拉伸极限强度,MPa;为带孔板受拉伸时静强度折减系数。因此,2024-T42 的带孔板受拉伸时静强度折减系数为 0.92,7050-T6 的带孔
11、板受拉伸时静强度折减系数为 1.00。对比图 5 的曲线,可以看出 2024-T42 的屈服应力和极限应力之间差值远大于 7050-T6 中两者的差值,由此可知,对孔折减系数起决定性影响的是材料的屈服应力与极限应力之间的差值,差值越大,净截面折减系数越小。这是由于开孔试样在拉伸过程中,应力最先在孔边达到屈服并扩展,2024-T42相对于 7050-T6 而言,材料屈服后还有较大的切线模量,从而导致其对极限强度的削弱更为明显,在宏观上表现为材料的屈服应力与极限应力之间的差值。3 模型验证及其失效判据的提出采用有限元分析软件 ABAQUS 对标准试样件进行仿真,考虑到结构的对称性,取结构的 1/8
12、 做分析(厚度方向也取一半),试样件一端进行对称约束,另一端施加均布载荷 100 MPa。图 6 为有限元网格划分情况,单元选用三维实体 20 节点块单元或在过渡区 15 节点高阶单元。经过计算孔边的最大主应力为 325 MPa。如图 7 所示,在拉伸载荷下孔边应力集中为 3.25,与理论值相同,模型有效。图 6 有限元网格划分图 7 开孔板最大主应力结果分别对 2024-T42 和 7050-T6 材料的开孔试样件进行了弹塑性分析,根据标准试样件试验得到的应力-应变曲线,材料属性根据试验获得的标准件应力-应变数据定义(图 5),将试验获得工程应力-应变数 据 转 化 为 真 实 应 力-塑
13、性 应 变 数 据 作 为ABAQUS 中输入的塑性应力-应变数据,转换公式14如式(2)至式(4):=ln(1+E)(2)T=E(e+E)(3)P=T-TE(4)式中,E为工程应变;E为工程应力,MPa;T为真实应变;T为真实应力,MPa;P为塑性应变;E 为弹性模量,MPa。定义净截面拉伸应力比 k 为孔边最大拉伸应力n除以净截面拉伸应力 ub0-Db0,即k=nb0u(b0-D)(5)通过弹塑性分析得到两种材料的孔边最大拉伸应变随净截面拉伸应力比的变化曲线图如图 8 所452023 年第 2 期李泽江,等 民用飞机延性金属结构局部高应力静强度研究示。从图 8 中可见,当孔边最大拉伸应变达
14、到材料的拉伸应变强度 u时,净截面拉伸应力未达到净截面折减应力 u。根据该曲线可知,孔边最大应变要远远大于 u时其净截面拉伸应力才能达到净截面折减应力 u,其机理是由于开孔试样件只有一或两点上(沿厚度方向认为同一点)其应变达到u,而对标准试样件时整个试验段长度上的应变全都达到 u,通过两者比较可以看出均匀拉伸试样件更容易破坏,或者带孔板的孔边需要比 u更大的应变才能破坏。基于该机理可以得到简洁的结构局部高应力静强度判别准则:拉伸静载荷作用下,如果结构上仅有一点的最大应变 max小于等于用标准试样拉伸试验得到的最大应变 u,即 max u,则结构不发生静强度破坏。由第 2 章的试验实测结果可知:
15、2024-T42 的带孔板受拉伸时静强度折减系数为 0.92,极限拉伸应变为 0.18;7050-T6 的带孔板受拉伸时静强度折减系数为 1.00,极限拉伸应变为 0.1,绘制出孔边最大拉伸应变随净截面拉伸应力比曲线图,如图 8 所示,从图 8 可得出其保守裕度约为 0.040.1。图 8 孔边最大拉伸应变随净截面拉伸应力比曲线图4 网格大小对有限元分析结果的影响图 6 所示的有限元网格相对精细,在 1/4 圆弧上部有 30 个单元,如在实际结构分析时采用如此精细的网格会使得模型过于庞大,计算耗时太多。图 9 给出孔边粗网格有限元网格划分的示意图,在 1/4 圆弧上布有 4 个单元,厚度方向上
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