物理16章动量守恒定律课件新人教版选修35市公开课金奖市赛课一等奖课件.pptx

第十六章动量守恒定律复习课第1页第1页【知识要点】【知识要点】（一）动量（一）动量（二）冲量（二）冲量（三）动量定理（三）动量定理（四）动量守恒定律（四）动量守恒定律（五）处理碰撞和反冲问题是动量守恒定律（五）处理碰撞和反冲问题是动量守恒定律主要应用。主要应用。第2页第2页（一）动量（一）动量1.1.一个物体动量一个物体动量:运动物体质量和速度乘积叫动量运动物体质量和速度乘积叫动量.动动量量是是从从动动力力学学角角度度描描述述物物体体运运动动状状态态物物理理量量，它它反反应应了了物体作机械运动时物体作机械运动时“惯性惯性”大小。大小。动量是矢量，其方向与速度方向相同。动量是矢量，其方向与速度方向相同。动量是状态量，它与某时刻物体质量和瞬时速度相相应。动量是状态量，它与某时刻物体质量和瞬时速度相相应。动动量量含含有有相相对对性性，其其速速度度大大小小跟跟参参考考系系选选择择相相关关，通通常常都都以地面为参考系。以地面为参考系。m第3页第3页是指该系统内所有各个物体动量矢量和。是指该系统内所有各个物体动量矢量和。2.质点系动量质点系动量:第4页第4页 在一维情况下，在一维情况下，P P1 1、P P2 2方向相同或相反，这时方向相同或相反，这时P P1 1、P P2 2方向能够用方向能够用“+”“+”、“-”“-”号来表示。先选定号来表示。先选定P P1 1或或P P2 2中某个方向为正方向即坐标正方向，则与坐中某个方向为正方向即坐标正方向，则与坐标正方向同向为正值，反向为负值。这样，矢量式标正方向同向为正值，反向为负值。这样，矢量式就变成了代数式就变成了代数式 p=Pp=P2 2+P+P1 1 尽尽管管P P1 1、P P2 2正正、负负跟跟选选取取坐坐标标正正方方向向相相关关，但但p p结果跟正方向选择无关。结果跟正方向选择无关。P=pP=p1 1+p+p2 2=2+3=2+3=（kgm/skgm/s）P=pP=p1 1+p+p2 2=2+(-3)=-1(kgm/s=2+(-3)=-1(kgm/s）在同始终线上求总动量标量化处理办法在同始终线上求总动量标量化处理办法-1-2-3第5页第5页这是动量改变量定义式，这是一个矢量关系式。这是动量改变量定义式，这是一个矢量关系式。P也也是一个矢量。动量改变量是一个矢量。动量改变量P是一个过程量，它描述在某一是一个过程量，它描述在某一过程中，物体动量改变大小和方向。过程中，物体动量改变大小和方向。若物体质量不变，则若物体质量不变，则p=mv；若物体速度不变，而质量发生改变，则若物体速度不变，而质量发生改变，则p=vm。是物体是物体(或物体系或物体系)末动量与初末动量与初动量矢量差动量矢量差.P=p2-p13.动量增量动量增量:P第6页第6页(二二)冲量冲量1.恒力冲量：恒力冲量：力和力作用时间乘积叫作力冲量力和力作用时间乘积叫作力冲量冲冲量量是是描描述述作作用用在在物物体体上上力力在在一一段段时时间间内内累累积积效效应物理量。应物理量。冲冲量量是是矢矢量量。恒恒力力冲冲量量，其其方方向向与与该该恒恒力力方方向向相相同。同。冲量是过程量，跟一段时间间隔相相应。冲量是过程量，跟一段时间间隔相相应。由由于于力力和和时时间间量量度度跟跟参参考考系系选选择择无无关关，因因此此冲冲量量与参考系选择无关。与参考系选择无关。第7页第7页中中学学物物理理不不能能计计算算连连续续变变力力冲冲量量,但但是是要要能能计计算算分分过过程程是是恒恒力力,总总过过程程是是变变力力,且且为为一一维空间冲量问题维空间冲量问题.即使是一个变力，它在一段拟定期间内冲即使是一个变力，它在一段拟定期间内冲量也含有拟定大小和方向，只是不能直接用公量也含有拟定大小和方向，只是不能直接用公式式I=Ft来计算。来计算。2.变力冲量：变力冲量：第8页第8页物物体体所所受受冲冲量量是是指指物物体体所所受受合合外外力力冲冲量量，即物体所受所有外力冲量矢量和。即物体所受所有外力冲量矢量和。I=I1+I23.物体所受冲量物体所受冲量:第9页第9页质质点点系系所所受受冲冲量量是是指指该该物物体体系系内内所所有有各个物体所受外力冲量矢量和。各个物体所受外力冲量矢量和。I=I1+I24.质点系所受冲量质点系所受冲量:第10页第10页 在一维情况下，在一维情况下，I I1 1、I I2 2方向相同或相反，这时方向相同或相反，这时I I1 1、I I2 2方方向能够用向能够用“+”“+”、“-”“-”号来表示。先选定号来表示。先选定I I1 1或或I I2 2中某个方向为中某个方向为正方向即坐标正方向，则与坐标正方向同向为正值，反向为正方向即坐标正方向，则与坐标正方向同向为正值，反向为负值。这样，矢量式就变成了代数式负值。这样，矢量式就变成了代数式 I=I I=I1 1+I+I2 2 尽尽管管I I1 1、I I2 2正正、负负跟跟选选取取坐坐标标正正方方向向相相关关，但但I I结结果果跟跟正正方向选择无关。方向选择无关。例例1.I=I1.I=I1 1+I+I2 2=2+3=5(Ns)=2+3=5(Ns)例例2.I=I2.I=I1 1+I+I2 2=2+(-3)=-1(Ns)=2+(-3)=-1(Ns)在同始终线上求合冲量标量化处理办法在同始终线上求合冲量标量化处理办法第11页第11页(三三)动量定理：动量定理：1.1.一个物体动量定理一个物体动量定理:物物体体在在一一段段时时间间内内所所受受到到合合外外力力冲冲量量，等等于于物物体体在在这这段段时时间内动量改变，其表示式为间内动量改变，其表示式为 I=p=P I=p=P2 2-P-P1 1。当当物物体体所所受受合合外外力力为为恒恒力力F F时时，且且在在作作用用时时间间tt内内，物物体质量体质量m m不变，则动量定理可写成不变，则动量定理可写成 Ft=mv=mv Ft=mv=mv2 2-mv-mv1 1 。这是一个矢量式这是一个矢量式,它表示了三个矢量间关系它表示了三个矢量间关系.第12页第12页 在一维情况下，在一维情况下，I I、P P1 1、P P2 2方向相同或相反，这时方向相同或相反，这时I I、P P1 1、P P2 2方向能够用方向能够用“+”“+”、“-”“-”号来表示。先选定号来表示。先选定I I、P P1 1或或P P2 2中某个方向为正方向即坐标正方向，则与坐标正方向同向中某个方向为正方向即坐标正方向，则与坐标正方向同向为正值，反向为负值。这样，矢量式就变成了代数式为正值，反向为负值。这样，矢量式就变成了代数式 I=P I=P2 2-P P1 1 尽尽管管I I、P P1 1、P P2 2正正、负负跟跟选选取取坐坐标标正正方方向向相相关关，但但按按该该方程解答结果跟正方向选择无关。方程解答结果跟正方向选择无关。例例1.I=p1.I=p2 2-p-p1 1=3-2=1(Ns)=3-2=1(Ns)例例2.p2.p2 2=p=p1 1+I I =(+2)+(-5)=-3(kgm/s)=(+2)+(-5)=-3(kgm/s)对于在同始终线上应用动量定理标量化处理办法对于在同始终线上应用动量定理标量化处理办法第13页第13页动量定理说明冲量是物体动量发生改变原因，它定量地描述了作用在物体上合外力经过一段时间累积所产生效果。动量定理跟前一章中动能定理分别从不同角度详细地描述了力是改变物体运动状态原因。动量定理Ft=mv2-mv1即使能够用牛顿第二定律F=ma和运动学公式a=(v2-v1)/t推导出来，但用动量定理来处理详细问题时，比直接用牛顿第二定律要优越得多。F=ma是一个瞬时关系式，只跟某一状态相对应。而一个过程是由无数个状态组成。利用牛顿第二定律时，必须顾及到过程中每一个状态，每一个细节。而利用动量定理时，只要抓住这个过程初、末状态，无须顾及过程中细节。动量定理表示式是一个矢量式，等号两边物理量不但大小相等，而且方问也相同。且物体所受合外力冲量，也就是物体所受各个力冲量矢量和。阐明：阐明：第14页第14页 例例1.1.已知已知:初末速均为零初末速均为零,拉力拉力F F作用时间作用时间t t1 1,而而t t2 2时时间段没有拉力作用间段没有拉力作用,求阻力求阻力f.f.依据动量定理依据动量定理:(F-f)t:(F-f)t1 1-ft-ft2 2=0=0解得解得:f=Ft:f=Ft1 1/(t/(t1 1+t+t2 2)第15页第15页 例例2.2.已知已知:m,h:m,h1 1,h,h2 2,t.t.求求:N=?:N=?解:(N-mg)t=mv2-(-mv1)V12=2gh1V22=2gh2由以上三式可解得第16页第16页2.2.物体系动量定理物体系动量定理 动动量量定定理理不不但但适适合合用用于于单单个个物物体体，同同样样也也适适合合用用于于物物体体系。系。Ft+ft=mv Ft+ft=mv2 2-mv-mv1 1 式中式中F F表示系统外力表示系统外力,f,f表示系统内力表示系统内力.由由于于内内力力是是成成正正确确，大大小小相相等等，方方向向相相反反，作作用用时时间间相同，因此整个系统内内力总冲量必定为零。相同，因此整个系统内内力总冲量必定为零。ft=0 ft=0 而而系系统统总总动动量量改改变变量量，是是指指系系统统内内所所有有各各个个物物体体动动量量改变量矢量和。改变量矢量和。因此当研究对象为物体系时，动量定理可表述为：因此当研究对象为物体系时，动量定理可表述为：一一个个系系统统所所受受合合外外力力冲冲量量，等等于于在在相相应应时时间间内内，该该系系统总动量改变。统总动量改变。其其中中“外外力力”仅仅指指外外界界对对系系统统内内物物体体作作用用力力，不不包包括括系统内各物体间互相作用内力系统内各物体间互相作用内力。Ft=mv Ft=mv2 2-mv-mv1 1第17页第17页 I=-fI=-fm m t+f t+fM M t=0 t=0一对内力功一对内力功 W=fsW=fs相相以子弹打木块为例以子弹打木块为例 W=-fW=-fm ms sm m+f+fM Ms sM M=-fd=-fd一对内力冲量一对内力冲量 I=0I=0以子弹打木块为例阐明以子弹打木块为例阐明:但一对内力功却不一定为零但一对内力功却不一定为零第18页第18页一位质量为一位质量为m m运动员从下蹲状态向上起跳，经运动员从下蹲状态向上起跳，经时间，身体伸直并刚好离开地面，速度为时间，身体伸直并刚好离开地面，速度为V V，过程中：，过程中：，地面对他做功为，地面对他做功为B B 地面对他冲量为地面对他冲量为，地面对他做功为零，地面对他做功为零，地面对他做功为，地面对他做功为D D 地面对他冲量为地面对他冲量为，地面对他做功为零，地面对他做功为零A A 地面对他冲量为地面对他冲量为C地面对他冲量为地面对他冲量为全国理综第19页第19页 （1 1）正正确确选选择择研研究究对对象象，这这关关系系到到拟拟定定系系统与外界，内力和外力。统与外界，内力和外力。（2 2）对对研研究究对对象象进进行行受受力力分分析析，运运动动过过程程分分析析，拟拟定定初初、末末状状态态，应应注注意意物物体体初初、末末速速度应当是相对于同一个惯性参考系。度应当是相对于同一个惯性参考系。（3 3）在在一一维维情情况况下下，选选取取坐坐标标正正方方向向，由由此此得得出出各各已已知知矢矢量量正正、负负号号，代代入入公公式式I=pI=p2 2-p-p1 1进行运算。进行运算。（4 4）在二维情况下）在二维情况下,用正交分解法。用正交分解法。正确利用动量定理关键是：正确利用动量定理关键是：第20页第20页例例.已知已知:m,a,M,:m,a,M,求求:N=?f=?:N=?f=?解解:按正交分解法按正交分解法沿竖直方向沿竖直方向:(N-Mg-mg)t=-mat sin (N-Mg-mg)t=-mat sin 得得 N=(M+m)g-ma sin N=(M+m)g-ma sin 沿水平方向沿水平方向:ft=mat cos ft=mat cos 得得 f=ma cos f=ma cos 第21页第21页（四）动量守恒定律（四）动量守恒定律 1.1.一一个个物物体体假假如如不不受受外外力力或或所所受受合合外外力力为为零零，其其表表现现为为保保持持原原有有运运动动状状态态不不变变。当当几几种种物物体体构构成成物物体体系系不不受受外外力力或或所所受受外外力力之之和和为为零零，只只有有系系统统内内部部物物体体之之间间互互相相作作用用时时，各各个个物物体体动动量量都都能能够够发发生生改改变变，但但系系统统总总动动量量大大小小和和方方向向是是保保持不变。持不变。这就是动量守恒定律。这就是动量守恒定律。若若用用p p和和pp分分别别表表示示系系统统初初、末末动动量量，则则动动量守恒定律可表示为：量守恒定律可表示为：P=P-P=0 P=P-P=0 或或 P=P P=P。对对于于由由两两个个物物体体构构成成系系统统，动动量量守守恒恒定定律律能能够写成：够写成：P=P P=P1 1+P+P2 2=0 =0 或或 P P1 1=-P=-P2 2 。其其物物理理意意义义是是：两两个个物物体体互互相相作作用用时时它它们们动动量改变总是大小相等，方向相反量改变总是大小相等，方向相反。第22页第22页 对对于于始始终终在在同同一一条条直直线线上上运运动动两两个个物物体体构构成成系系统统，动量守恒定律普通表示式为动量守恒定律普通表示式为 m m1 1v v1010+m+m2 2v v2020=m=m1 1v v1 1+m+m2 2v v2 2 式式中中档档号号左左边边是是两两个个物物体体在在互互相相作作用用前前总总动动量量，等等号号右右边边是是它它们们在在互互相相作作用用后后总总动动量量。式式中中四四个个速速度度应应当当是是相相对对于于同同一一个个惯惯性性参参考考系系。四四个个速速度度正正、负负号号确确实定办法跟动量定理中所用办法相同。实定办法跟动量定理中所用办法相同。第23页第23页2.2.动量守恒定律合用条件动量守恒定律合用条件(1)系系统统不不受受外外力力或或系系统统所所受受外外力力之之和和为为零零，是系统动量守恒条件。第24页第24页 (2)若系统所受外力之和不为零，但在在某某一一方方向向上上外外力力之之和和为为零零，则则在在该该方方向向上上系系统统动动量守恒。量守恒。第25页第25页 (3)假如系统所受外力之和不为零，并且假假如如系系统统内内互互相相作作用用力力远远不不小小于于作作用用于于系系统统外外力力，或或者者外外力力作作用用时时间间极极短短，这这时时外外力力冲冲量量就就能能够够忽忽略略不计，能够近似地认为系统动量守恒。不计，能够近似地认为系统动量守恒。碰撞碰撞第26页第26页(五五)处理碰撞和反冲问题是动量守恒定律主要应用。处理碰撞和反冲问题是动量守恒定律主要应用。1.1.完全非弹性碰撞：典型问题如子弹打木块。完全非弹性碰撞：典型问题如子弹打木块。特点：特点：碰后速度相同，碰后速度相同，动量守恒，机械能不守恒。动量守恒，机械能不守恒。m m1 1v v1010+m+m2 2v v2020=(m=(m1 1+m+m2 2)v)v第27页第27页2.2.普通非弹性碰撞普通非弹性碰撞典典型型问问题题如如子子弹弹打打木木块块时时，子子弹被弹回或穿透。弹被弹回或穿透。特特点点：动动量量守守恒恒，机机械械能能不不守守 恒且减少。恒且减少。m m1 1v v1010+m+m2 2v v2020=m=m1 1v v1 1+m+m2 2v v2 2 ；第28页第28页3.3.完全弹性碰撞完全弹性碰撞典型问题：两个钢球相撞。典型问题：两个钢球相撞。特点：特点：动量守恒，机械能守恒。动量守恒，机械能守恒。m m1 1v v1010+m+m2 2v v2020=m=m1 1v v1 1+m+m2 2v v2 2 由由两式得两式得 由以上两式得由以上两式得 v v2 2-v-v1 1=v=v1010-v-v2020 第29页第29页则由则由两式得两式得由于由于m m1 1mm2 2因此因此v v1 1方向向前方向向前特例特例1 1、v v2020=0 =0 第30页第30页则由则由两式得两式得 v v1 1=v=v2020 ，v v2 2=v=v1010特例特例2 2、m m1 1=m=m2 2=m=m第31页第31页典型问题如火箭问题。典型问题如火箭问题。例例1 1、已已知知：炮炮弹弹质质量量为为m m，炮炮身身质质量量为为M M，炮炮弹弹相相对对地地速度速度v v0 0，求：炮身反冲速度，求：炮身反冲速度v v。mvmv0 0=Mv v=mv=Mv v=mv0 0/M/M 例例2 2、已已知知：炮炮弹弹质质量量为为m m，炮炮身身质质量量为为M M，炮炮弹弹相相对对炮炮口速度口速度u u，求：炮身反冲速度，求：炮身反冲速度v v。m(-u+v)+Mv=0 v=mu/(m+M)m(-u+v)+Mv=0 v=mu/(m+M)4.4.反冲反冲特点：特点：动量守恒，机械能不守恒且增长。动量守恒，机械能不守恒且增长。第32页第32页依依据据题题意意拟拟定定研研究究对对象象：由由两两个个或或几几种种物物体体构成物体系。构成物体系。分分析析研研究究对对象象受受力力和和运运动动情情况况，判判断断是是否否满满足动量守恒条件。足动量守恒条件。分分析析各各个个物物体体初初状状态态和和末末状状态态，拟拟定定相相应应动动量。量。在一维情况下，应选取适当坐标轴正方向。在一维情况下，应选取适当坐标轴正方向。最后依据动量守恒定律列方程并求解最后依据动量守恒定律列方程并求解。即即注注意意“四四个个拟拟定定”：系系统统确确实实定定，守守恒恒条条件件确确实实定定，初初、末末状状态态确确实实定定和和坐坐标标轴轴正正方方向向确实定。确实定。应用动量守恒定律解题环节应用动量守恒定律解题环节第34页第34页例例1、一个质量为、一个质量为m1入射粒子，与一个质量为入射粒子，与一个质量为m2静止粒子发生生正碰，试验测得碰撞后第二个粒子静止粒子发生生正碰，试验测得碰撞后第二个粒子速度为速度为v2，求第一个粒子本来速度，求第一个粒子本来速度v0值范围。值范围。分分析析：m1与m2发生正碰表示碰前、碰后两个粒子运动方向都在同一条直线上假如发生碰撞是完全弹性碰撞，则碰撞过程系统无机械能损失；假如发生碰撞是完全非弹性碰撞，则碰撞过程系统损失机械能最多；假如发生碰撞既不是完全非弹性碰撞也不是完全弹性碰撞，则系统损失机械能介于前两者之间由此可知，只要求出与完全非弹性碰撞及完全弹性碰撞两种极端情况相应v0，问题即可处理。【典型例题】【典型例题】第35页第35页 解：解：假如两粒子发生完全非弹性碰撞，则依据动量守恒定律，可得 假如两粒子发生完全弹性碰撞，则依据动量守恒定律及机械能守恒定律，可得解上面两个联立方程，可得答：第一个粒子碰撞之前速度v0取值范围为第36页第36页阐阐明明：两个物体发生完全弹性碰撞时，由于碰撞时间极短，物体位置未发生可测量改变，因此认为碰撞前、后每个物体重力势能未发生明显改变，假如详细问题中又不涉及弹簧弹性势能问题，那么系统机械能守恒就表现为系统初、末状态动能相等因此，两个物体发生完全弹性碰撞时，通常可列出下列联立方程，即中任意2个第37页第37页例例2一块质量为M=0.98kg木块静置于光滑水平面上，一颗质量m=0.02kg子弹以v0=100m/s水平速度射向木块，假如子弹射入木块后所受互相作用阻力f=490N，则木块厚度d至少应有多大才干不被子弹射穿？第38页第38页 分分析析：子弹射入木块后，以子弹和木块构成系统为研究对象，则系统除了子弹与木块互相作用力f以外，系统不受任何外力冲量（互相作用力f是一对内力，这一对内力冲量之和为零），因此系统水平动量应当守恒子弹没有射穿木块，表明系统终态应是子弹与木块保持相对静止，两者以共同末速度vt向前运动这是典型完全非弹性这是典型完全非弹性相同时，子弹就与木块保持相对静上，此时子弹在木块中射入深度就是子弹与木块相对运动距离d，如图所表示在此过程中，子弹m对第39页第39页解解：以子弹m和木块M构成物体系统为研究对象，利用动量守恒定律，则有对m和M分别利用动能定理，则有第40页第40页同时考虑到fM=fm=f，将上两式相加，则有答；木材厚度至少应有02m，才干不被子弹射穿第41页第41页第42页第42页例例3含有弧形光滑表面（右侧足够高）小车A静止在平台边沿水平光滑地面上，小车质量MA=4kg。静止在光华平台上小物体B，其质量为mB=0.9kg。质量为mC=0.1kg子弹C以速度v0=20m/s水平射入B，经极短时间与B达到相对静止，并使B（含C）从P点向右滑上小车，如图所表示(g取10m/s2)。试求：（1）物块B在小车A上所能达到最大高度h；（2）物块B在小车A上回滑到P点时对地速度vB.第43页第43页解：解：取向右为正向，对于C射入B过程有h=016 m第44页第44页答：物块 B在小车 A上滑动最大高度为016 m；当它回滑到 P点时对地速度大小为 12 m/s，其方向向左向左第45页第45页【反馈练习】1某消防队员从一平台上跳下，下落2m后双脚触地，接着他用双腿弯屈办法缓冲，使本身重心又下降了05m，在着地过程中地面对他双脚平均作用力预计为本身所受重力A2倍B5倍C8倍D10倍答案:B第46页第46页2质量为1.0kg小球从高20m处自由下落到软垫上。反弹后上升最大高度为5.0m，小球与软垫接触时间为1.0S。在接触时间内小球受到合力冲量大小为(空气阻力不计，g取10m/s2)A10NsB20NsC30NsD40Ns答案答案:C第47页第47页3一个不稳定原子核，其质量为M，初始处于静止状态，它放是 答案答案:A第48页第48页4一条长为6m游艇静止在湖面上，游艇质量为30kg，艇首上站立着一位质量为60kg游客当游客从艇首走到艇尾过程中，游艇运动情况是A向艇首方向移动2mB向艇首方向移动4mC向艇尾方向移动4mD因未阐明游客行走是匀速还是变速，因此答案无法拟定答案:B第49页第49页5如图所表示，将物体B用轻质弹簧系住后静止在光滑水平桌面上，子弹A从水平方向射入木块B并留在B内，将弹簧压缩到最短现将子弹、木块和弹簧合在一起作为研究对象（系统），则此系统在从子弹开始射入木块到弹簧压缩至最短整个过程中A动量守恒，机械能守恒B动量守恒，机械能不守恒C动量不守恒，机械能守恒D动量不守恒，机械能不守恒答案答案:D第50页第50页6物体A和B用轻线相连，挂在轻弹簧下静止不动，如图（a）所表示。A质量为m，B质量为M。当连接A、B线忽然断开后，物体A上升，经某一位置速度大小为v，这时物体B下落速度大小为u。如图（b）所表示。在这段时间里，弹簧弹力对物体A冲量为 AmvBmvMuCmv+MuDmv+mu答案:D第51页第51页7答案答案:AD第52页第52页8.答案答案:B第53页第53页【课后作业】【课后作业】1、一个质量为m=2kg小球，从h1=5m处自由下落，与地面碰撞后又跳起h2=3.2m，所有过程历时t=2秒。试问：小球对地面撞击力F多大？(取g=10m/s2)答案:200牛。第54页第54页2质量为01kg橡皮球在离地面22m高处以10m/s速度竖直下抛后与地板相碰，竖直跳起后又与4m高处天花板相碰。若碰撞时间均为01s，且碰撞前后速率不变。试求地板和天花板对球平均作用力各为多大？取g=10m/s2，空气阻力不计。答案:25牛，15牛。第55页第55页3如图4-27所表示，A、B两物体质量分别为1kg和2kg，它们跟水平面间动摩擦因数均为=01。A、B间用细线相连，当用水平恒力F=6N拉B时，它们同时从静止开始运动，不曾发觉某时刻细线断裂，只知道从运动开始经12s后，物体A刚好停止运动。取g=10m/s2。求：此时刻物体B速度多大？答案:18米/秒。第56页第56页4一根长为1m细线其能承受最大拉力为20N，将其上端固定于天花板上，下端拴一质量为05kg物体，一质量为001kg子弹水平射入物体中（不射穿）。求：为了使线不拉断，子弹射中物体前速度不能超出多大？(取g=10m/s2)。答案答案:276米米/秒。秒。第57页第57页5、如如图图所所表表示示，平平直直轨轨道道上上有有一一节节车车厢厢以以速速度度匀匀速速v0行行使使，某某时时刻刻与与另另一一辆辆静静止止、质质量量为为车车厢厢二二分分之之一一平平板板车车相相挂挂接接。碰碰接接时时在在车车厢厢顶顶端端一一个个小小球球向向前前滑滑出出，下下降降1.8m，落落在在平平板板车车上上距距车车厢厢24m处处。不不计计磨磨擦擦阻阻力力，取取g=10m/s2。求求：车厢初速车厢初速v0为多大？为多大？答案答案:12米米第58页第58页