2023年温度和气体分子运动论.doc
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1、热学教程第一讲 温度和气体分子运动论 1。1 温度111、平衡态、状态参量温度是体现物体冷热程度物理量。但凡跟温度有关现象均称为热现象。热现象是自然界中一种普遍现象。热学是研究热现象规律科学。热学研究对象都是由大量分子构成宏观物体,称为热力学系统或简称系统。在不受外界影响条件下,系统宏观性质不再随时间变化状态称为平衡态,否则就称为非平衡态。可见系统平衡态变化依赖于外界影响(作功、传热)。系统处在平衡态,所有宏观物理都具有确定值,咱们就可以选用其中几种物理量来描述平衡态,这几种量称为状态参量。P、V、T就是气体状态参量。气体体积V是指盛放气体容器容积,国际单位制中,体积单位是m。1m=103L=
2、10cm气体压强P是气体作用在容器单位面积器壁上平均压力,单位是p。1atm=76cmHg=1.01310p1mmHg=133.3p112、 温标温度数值体现法称为温标。建立温标三要素是:1、选用某种物质一种随温度变化发生单调明显变化属性来标志温度,制作温度计。例如液体温度计T(V)、电阻温度计T(R)、气体温度计T(P)、T(V)等等。这种选用某种测温物质某一测温属性建立温标称为经验温标。2、规定固定点,即选定某一易于复现特定平衡态指定其温度值。1954年此前,规定冰点为0,汽点为100,其间等分100份,从而构成旧摄氏温标。1954年后来,国际上选定水三相点为基本固定点,温度值规定为273
3、.16K。这样0与冰点,100与汽点不再严格相等,百分温标概念已被废弃。3、规定测温属性随温度变化函数关系。假如某种温标(例如气体温度计)选定为线性关系,由于不一样物质同一属性或者同一物质不一样属性随温度变化函数关系不会相似,因而其他温标就会出现非线性函数关系。113、理想气体温标定容气体温度计是运用其测温泡内气体压强大小来标志温度高下。T(P)=P是比例系数,对水三相点有T=P=273.16KP是273.16K时定容测温泡内气体压强。于是T(P)=273.16K (1)同样,对于定压气体温度计有T(V)=273.16K (2)是273.16K时定压测温泡内气体体积。用不一样温度计测量同一物体
4、温度,除固定点外,其值并不相等。对于气体温度计也有。不过当测温泡内气体压强趋于零时,所有气体温度计,无论用什么气体,无论是定容式还是定压式,所测温度值差异消失而趋于一种共同极限值,这个极限值就是理想气体温标值,单位为K,定义式为T=T(V)=T(P)=273.16K=273.16K (3)114、热力学温标理想气体温标虽与气体个性无关,但它依赖于气体共性即理想气体性质。运用气体温度计通过试验与外推相结合措施可以实现理想气体温标。但其测温范围有限(1K1000),T1K,气体早都已液化,理想气体温标也就失去意义。国际上规定热力学温标为基本温标,它完全不依赖于任何测温物质性质,能在整个测温范围内采
5、用,具有“绝对”意义,有时称它为绝对温度。在理想气体温标合用范围内,热力学温标与理想气体温标是一致,因而可以不去区别它们,统一用T(K)体现。国际上还规定摄氏温标由热力学温标导出。其关系式是:t=T-273.15 (4)这样,新摄氏温标也与测温物质性质无关,能在整个测温范围内使用。目前已到达最低温度为510K,不过绝对零度是不也许到达。例1、定义温标t与测温参量X之间关系式为t=ln(kX),k为常数试求:(1)设X为定容稀薄气体压强,并假定水三相点,试确定t与热力学温标之间关系。(2)在温标t中,冰点和汽点各为多少度;(3)在温标t中,与否存在零度?解:(1)设在水三相点时,X之值是,则有2
6、7316=In(kX)将K值代入温标t定义式,有 (2)热力学温标可采用理想气体温标定义式,X是定容气体温度计测温泡中稀薄气体压强。故有 (3)因测温物质是定容稀薄气体,故满足X0规定,因而(2)式可写成 (4)这是温标与温标T之间关系式。(2)在热力学温标中,冰点,汽点。在温标中其值分别为(3)在温标中与否存在零度?令=0,有低于1K任何气体都早已液化了,这种温标中=0温度是没有物理意义。 1-2 气体试验定律121、玻意耳定律一定质量气体,当温度保持不变时,它压强和体积乘积是一种常数,式中常数C由气体种类、质量和温度决定。抽气与打气问题讨论。PV贮气筒b图 1-2-1简朴抽气机构造由图1-
7、2-1示意,它由一种活塞和两个阀门构成。当活塞向上提高时,a阀门打开,贮气筒与抽气机相通,气体膨胀减压,此时b阀门被关闭。当活塞向下压缩时,b阀门打开,a阀门关闭,抽气机内气体被压出抽气机,完毕一次抽气。贮气筒被抽气过程,贮气筒内气体质量不停在减小,气体压强也不停减小。设第一次抽气后贮气筒内气压,第n次抽气后贮气筒内气压,则有:整顿得 简朴压气机与抽气机构造相似,但作用相反。图1-2-2示意,当活PV贮气筒b图1-2-2塞上提时,a阀门打开,b阀门关闭,外界空气进入压气机中,活塞下压时,压气机内空气被压入贮气筒,而此时阀门a是关闭,这就完毕了一次压气过程。每次压气机压入贮气筒气体是,故122、
8、盖吕萨克定律一定质量气体,当压强保持不变时,温度每升高1,其体积增长量等于0时体积。若用体现0时气体体积,V体现t体积,则。若采用热力学温标,则273+t为摄氏温度t。所对应热力学温度T,273为0所对应热力学温度。于是,盖吕萨克定律可写成。若温度为T时,体积为;温度为时,体积为,则有或。故盖吕萨克定律也可体现为:一定质量气体,当压强保持不变时,它体积与热力学温标成正比。123、查理定律一定质量气体,当体积保持不变时,它压强与热力学温度成正比式中常数C由气体种类、质量和体积决定。汞柱移动问题讨论:一根两端封闭、粗细均匀石英管,竖直放置。内有一段水银柱,将管隔成上下两某些。下方为空气,上方为一种
9、可分解双原子分子气体。该双原子分子气体性质为:当时,其分子开始分解为单原子分子(仍为气体)。用体现时双原子分子数,体现时分解了双原子分子数,其分解规律为当T很小时,有如下关系:。已知初始温度为,此时下方气柱长度为,上方气柱长度为,水银柱产生压强为下方气压倍。试讨论当温度由开始缓慢上升时,水银柱将上升还是下降。假设水银柱不动。当温度为时,下方气体压强为,温度升至,气体压强。水银柱压强为,故当T=时,上方气体压强为,当温度升至,有个双原子气体分子分解为个单原子气体分子,故气体分子数由增至个。令此时压强为,管横截面积为S,则有:解得 ,因T很小,故项起主导作用,而项影响较之第一项要小得多,故从分析如
10、下:当时,0时,水银柱上升,当时,0水银柱下降。当=时,0水银柱下降。以上三个试验定律只能反应试验范围内客观事实,它们都具有一定近似性和局限性。对于一般气体,只有当压强不太大,温度不太低时,用三个定律求出成果与试验数据才符合得很好。假如压强很大或温度很低时,用这三个定律求出成果与试验成果就会有很大偏差。124、理想气体它是可以精确遵守气体试验定律一种气体理论模型。对查理得律,设P和分别体现和时气体压强,则有,对盖吕萨拉定律,设和分别体现和时气体体积,则有,对理想气体,有 HL图1-2-4PoLo图1-2-3n0例1、一种质量m=200.0kg、长=2.00m薄底大金属桶倒扣在宽旷水池底部(图1
11、-2-3)桶内横截面积(桶容积为),桶自身(桶壁与桶底)体积,桶内封有高度空气,池深,大气压强水柱高,水密度,重力加速度g取。若用图中所示吊绳将桶上提,使桶底能抵达水面处,则绳拉力所需做功有一最小值,试求从开始到绳拉力刚完毕此功过程中,桶和水(波及池水和桶内水)机械能变化了多少(成果要保留三位有效数字)。不计水阻力,设水温很低,不计其饱和蒸气压影响,并设水温上下均匀且保持不变。解:在上提过程中,桶内空气压强减小,体积将增大,从而对桶和桶内空气(空气质量不计)这一整体浮力将增大。本题若存在桶所受浮力等于重力位置,则此位置是桶不稳定平衡点,再稍上提,浮力将不不不小于重力,桶就会上浮。从这时起,绳不
12、必再拉桶,桶会在浮力作用下,上浮到桶底抵达水面并冒出。因而绳对桶拉力所需做最小功过程,就是缓慢地将桶由池底提高到浮力等于重力位置所历过程。下面先看这一位置与否存在。假如存在话,如图1-2-4所示,设在此位置时桶内空气高度为,因浮力等于重力,应有 (1)代入已知数据可得 (2)设此时桶下边缘距池底高度H,由玻马定律可知 (3)由(2)、(3)式得到H=12.24m (4)由于H,即整个桶仍浸在水中,可知存在上述浮力等于重力位置。目前规定将桶由池底缓慢地提高到H处桶及水机械能增量E。E波及三某些:(1)桶势能增量;(2)在H高时桶自身排开水可看作下降去填充在池底时桶自身所占空间而引起水势能增量;(
13、3)在H高度时桶内空气所排开水,可看作一某些下降去填充在池底时空气所占空间,由于空气膨胀那某些上升到水池表面,由此引起水势增量。则;。 1-3 理想气体状态方程131、理想气体状态方程反应气体在平衡态下状态参量之间规律性联络关系式称为气态方程。咱们懂得,理想气体状态方程可在气体试验定律基本上得到,一定质量理想气体两平衡参量之间关系式为 (5)在原则状态,1mol任何气体体积m3mol-1。因而vmol气体在原则状态下体积为,由(5)式可以得出:由此得到理想气体状态方程或称克拉珀龙方程:式中R称为摩尔气体恒量,它体现1mol气体在原则状况值,其值为 推论:1、1mol任何物质具有粒子数,这称为阿
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