基于等离子体主动流动控制的低雷诺数流动控制研究现状.docx
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1、 基于等离子体主动流动控制的低雷诺数流动控制研究现状 陈琦【摘 要】翼型在低雷诺数下会出现升力非线性、升阻比降低、静态滞回等典型的气动现象,等离子体主动流动控制为近年来流动控制的热门方向,本文查阅了大量文献,介绍了相关的研究进展。【关键词】低雷诺数;层流分离泡;等离子体;流动控制0 引言近年来,由于航空领域希望提高轻型大展弦比滑翔机及常规飞行器的低速特性、提高发动机叶片在高空工作的效率、提高螺旋桨推进器的性能,翼型在不可压、低雷诺数条件下工作的性能受到广泛的关注;在直升机旋翼、风力涡轮机叶片和自由飞模型研究和设计的工作中,低雷诺数性能占据重要地位;新兴的小型无人机(Unmaned Air Ve
2、hicles)、微型飞行器(Micro-Air Vehicles)的研究和设计也需要对低雷诺数下翼型气动特性进行广泛深入的研究和探讨。1 低雷诺数下翼型流动的基本特性大量研究表明,低雷诺数下出现的上述典型的气动现象与翼型在低雷诺数流动下的层流分离现象密不可分。这是因为绕翼型的低雷诺数流动在有逆压梯度时会出现层流分离,有分离的附面层不稳定,会很快发生转捩,发展为湍流,若此湍流流动克服了逆压梯度的影响,流动会再次附着,从而在分离点和再附点之间形成分离泡4-6。一般层流分离泡分为长泡和短泡两种。短泡多发生在翼型前缘,长度较短,约为翼型弦长的百分之一,可诱导层流附面层转捩,对翼型气动性能起到有利影响。
3、长泡通常从翼型的后缘开始形成,长度约可扩展到翼型中部,与附面层外部气流有更多交互,对翼型的气动特性有不利的影响,并表现出更明显的非定常性6。层流分离泡往往会增加的翼型阻力,降低气动效率。此外,层流分离泡对上游流场的小扰动相对敏感,会导致下游流动的不稳定。试验已经证实这种不稳定性会降低气动性能、使航空器结构上产生具有潜在危险的结构力载荷,增加了气动设计的难度。2 研究进展早期大量的试验工作主要在于对层流分离泡现象大尺度稳定涡结构的时均化观察和测量。Mueller7(1984)随后根据Lissaman7769和Miley M06-13-128翼型的低雷诺数试验指出,长泡分离和短泡分离出现和演化的先
4、后次序对于升力系数随迎角静态滞回的方向(顺时针或逆时针)有决定性的影响,并给出了自己的二维层流边界层分离泡的结构8(1985),见图2。数值计算方面,早期Briley9(1971)采用涡量和流函数形式的N-S方程数值模拟了平板上的层流分离现象。八九十年代,分离泡数值研究依赖于解二维N-S方程或转捩模型的边界层计算,主要为可压缩工作。Rist等10(1994)对人工强制扰动下的层流分离泡作了(DNS)直接数值模拟,计算了平板上的层流分离泡,考虑了不同的二维、三维扰动波的发展,得出结论是二维不稳定波线性发展可用数值方法捕捉,为捕捉三维层流分离泡转捩细节,还要进行三维模拟。近年来,常压等离子体激励主
5、动流动控制是近十多年主动流动控制技术中发展非常快的一类新型流动控制模式,可以实现增加升力、减小阻力、控制流动分离等效果。以加载电源方式的不同分别分为连续交流介质阻挡放点和纳秒脉冲介质阻挡放电两种方式。连续交流介质阻挡放电即利用介质阻挡放电等离子体,加载正弦交流电对激励器表面空气进行电离(SDBD),诱导近壁面气流加速,对主流注入动量控制流动。这种连续工作的等离子体激励,目前使用一组等离子体气动激励电极,诱导气流速度最大只有6m/s,而采用多组电极,诱导气流速度最大可达8m/s。大量的研究表明连续等离子体气动激励有效抑制流动分离的控制速度范围在30m/s以内。纳秒脉冲介质阻挡放电即利用纳秒脉冲周
6、期放电激励电极,电离空气,实现流动控制。纳秒脉冲放电等离子体主动控制普遍在高风速下表现出了较好的控制效果。纳秒脉冲等离子体激励器的结构设计类似于AC-DBD,但其输入电压远远大于交流电源,并且有较大的频率调整范围。国际上,利用等离子体主动流动控制的方式对翼型的低雷诺数层流流动的研究都集中在最近两年。Nonomura等11(2013)利用紧致格式的大涡模拟的方法对NACA0015翼型绕流的等离子体激励控制情况进行数值模拟,计算雷诺数为63000,迎角12。在无量纲冲击波频率为6的情况下,时均流场结果表明,转捩发生较早,过程更为平滑,湍流混合效果卓著。转捩发生较早是因为激励器激发了Kelvin-H
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